![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
Министерство образования РФ
ВОСТОЧНО-СИБИРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНОЛОГИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ
Кафедра «Физика»
Изучение Оптического спектра атома водорода
Лабораторная работа № 3.
Составитель Санеев Э.Л
Асалханов Ю.И.
Улан-Удэ
2004 г.
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 3
Изучение Оптического спектра атома водорода
1. Цель работы: определение длин волн видимой части спектра водорода, определение постоянной Ридберга.
2. Оборудование.
Спектрометр-монохроматор МУМ, спектральная водородная трубка, источники питания.
3. Метод измерений.
В качестве измерительного устройства в установке применен серийно выпускаемый монохроматор типа МУМ.
Принцип действия установки основан на разложении монохроматором излучения водородной лампы, входящей в состав излучателя, в линейчатый спектр
В процессе выполнения лабораторных работ производится получение спектра атомарного водорода, наблюдение спектральных линий и измерение длин их волн с помощью монохроматора.
Оптическая схема монохроматора приведена на рисунке 1.
Излучение
от лампы 1 через конденсор 2 попадает на
входную щель 3 и посредством зеркала 4
заполняет вогнутую дифракционную
решетку 5, которая выполняет;роль
фокусирующего и диспергирующего
элемента. В изделии применена решетка
с переменным шагом нарезки и криволинейными
штрихами, что дает возможность значительно
скомпенсировать расфокусировку и другие
аберрации.
Дифрагированное решеткой излучение направляется в выходную щель 7 (при выведенном плоском зеркале 6) или в выходную щель 8 (при введенном зеркале 6).
Щели сменные постоянной ширины.
Для получения большей спектральной чистоты выделяемого излучения при работе в области спектра от 330 до 660 нм входная и выходные щели устанавливаются в положение 1, а при работе в области спектра от 200 до 260 и от 730 до 800 нм Щели устанавливаются в положение II, в областях от 660 до 730 нм и от 260 до 330 нм входная — в положение III, и выходная — в П(1).
Рис. 2
Номинальные размеры сменных щелей и обозначение положения щели нанесены на поверхностях щели.
Для установки щелей в корпусе монохроматора предусмотрены гнезда.
Переключение зеркала 6 осуществляется перемещением от себя (к себе) рукоятки, расположенной на боковой стенке корпуса монохроматора со стороны выходной щели.
Закон движения решетки обеспечивается синусным механизмом, в котором для перемещения опорной поверхности служит винт.
Системой зубчатых передач синусный механизм связан с решеткой рукояткой, расположенной на торцевой стенке монохроматора, и цифровым механическим счетчиком, вмонтированным в корпус монохроматора, с помощью которого осуществляется непосредственный отсчет длин волн с точностью ±0,2 нм.
4. Краткая теория
Оптические свойства атомов определяются состоянием валентных электронов. Согласно современным представлениям, электроны в атомах могут находиться лишь в некоторых состояниях, которым соответствуют строго определенные дискретные значения энергии, называемые энергетическими уровнями.
В простейшем случае, в атоме водорода имеется один единственный электрон, который является валентным электроном. Значения энергии для электрона в атоме водорода определяются формулой:
(1)
Здесь первая дробь представляет
собой набор констант, а
- главное квантовое число. Обозначим:
(2)
Тогда
(3)
Здесь - W0 - энергия основного состояния электрона в атоме водорода. Полезно запомнить, что W0 = 13,6 эВ. Поэтому формулу (3)часто пишут в виде:
эВ
(4)
Энергетическая диаграмма атома водорода приведена на рисунке 3.а.
В случае внешних воздействий атом, т.е. фактически его электрон, может получить дополнительную энергию и перейти в одно из возбужденных состояний, энергия которых больше, чем энергия основного состояния. Такие переходы называют переходами на более высокие энергетические уровни. Из возбужденных состояний атом спонтанно, т.е. самопроизвольно, переходит в основное состояние или на один из более низких энергетических уровней, рисунок 3 б. При этом атом излучает в окружающее пространство энергию:
(5)
Здесь Wk
- энергия атома в исходном состоянии,
а Wn
- энергия атома в конечном состоянии.
Энергия Wkn
излучается в виде кванта электромагнитного
излучения,
так
что
(6)
Соотношение
(6) часто называют правилом частот Бора.
Из соотношений (1) и (6) следует, что частота излучения равна:
(7)
Выразив циклическую частоту
через длину волны
,
можно записать, что
(8)
Здесь величина R = 1,0967758 107 м-1 называется постоянной Ридберга.
(9)
Совокупность длин волн (или частот), излучаемых телом, называют спектром излучения этого тела. Как мы видим, вследствие квантования энергетических уровней электронов в атомах, атомарные спектры излучения состоят из дискретного набора длин волн (частот). Такие спектры называются линейчатыми.
Совокупность спектральных
линий, т.е. длин волн или частот,
соответствующих переходам на один и
тот же энергетический уровень образует
серию линий.
Так, например, совокупность переходов
в основное состояние (
=
1) образует серию Лаймана, совокупность
переходов в состояние с
= 2, образует серию Бальмера, переходы в
состояние с
= 3, образуют серию Пашена и так далее.
Видимый участок в спектре водорода
целиком сосредоточен в серии Бальмера
и представлен четырьмя первыми линиями
в этой серии (Рис. 4). Частоты и длины волн
этих линий могут быть рассчитаны по
формулам (7) - (9). Линия
с наибольшей длиной волны (или наименьшей
частотой) называется Н
(красная), следующая – Н
(голубовато-зеленая), следующая ‑ Н
(фиолетовая 1-ая), следующая ‑ Н
(фиолетовая 2-ая) и т. д.
Рисунок 4. – Схема линий серии Бальмера для водорода